Nous étudions les courbes d'énergie potentielle (PEC) en utilisant différentes techniques \textit{ab initio} intégrées au code de chimie quantique MOLCAS. Nous constatons que les calculs MRCI donnent les meilleurs PEC pour l'état. Nous avons également étudié la géométrie de dans son état de triplet le plus bas en utilisant CASPT2, qui diffère de l'étude précédente du modèle DIM par Naumkin et Wales. Nous étudions en plus la géométrie des niveaux excitoniques les plus bas pour des petits agrégats d'argon, au moyen du formalisme Hole-Particle Pseudopotential (HPP) introduit par Dupláa et Spiegelmann. Ce formalisme nous permet de modéliser les états excités associés aux orbitales de Rydberg avec une plus grande précision que les études DIM précédentes. En utilisant HPP, nous prédisons que l'excitation se situe principalement sur deux atomes plutôt que sur trois, pour l'isomère à géométrie relaxée de l'état triplet le plus bas. Nous montrons ensuite l'effet de la diabatisation des PEC utilisés pour paramétrer le modèle DIM au moyen d'un état \textit{ad hoc} supplémentaire, qui découple l'état de l'état états excités supérieurs. En utilisant ce Di-DIM, nous observons une brisure de symétrie, similaire à HPP. Ensuite, nous étudions la dynamique d'excitation avec transition quantique à travers toute la base Di-DIM. Ici, nous donnons un algorithme d'évolution des coefficients sur la base d'un hamiltonien moyenné dans le temps pour minimiser les perturbations. \textit{On-the-fly} adiabatique PECs est évalué à l'aide de la méthode Di-DIM sur laquelle une trajectoire évolue de manière non adiabatique. Le SOC est inclus dans la méthode Di-DIM. Le FSSH est utilisé pour les sauts entre les surfaces adiabatiques. Nous utilisons cette méthode pour étudier l'évolution de l'excitation et la fragmentation dans un petit agregat d'argon neutre, , ce qui n'a pas été fait auparavant. Nous observons une localisation rapide de l'excitation sur un excimère suivie d'une relaxation lente de l'exciton. Nous observons que la nature et le nombre d'états utilisés comme entrée pour DIM influencent de manière significative le résultat de la dynamique de relaxation.