13.1 Relation de VAN CITTERT-ZERNIKE en mode de polarisation totale

Le champ incident sur le réseau interférométrique est polarisé et il est important d'avoir accès à la polarisation des températures de brillances observées pour augmenter la quantité d'information disponible pour l'estimation des paramètres géophysique.

Il a été précisé que les antennes d'un radiomètre à synthèse d'ouverture sont équipés de deux ports orthogonaux, $X$ et $Y$ . Or, le diagramme d'une antenne change selon que le port $X$ ou $Y$ est activé.

Rappelons que les caractéristiques de polarisation d'un champ électromagnétique sont parfaitement décrites par les valeurs des quatre paramètres de STOKES . Les composantes de STOKES de $T_b$  dans le repère de l'antenne sont alors notées , avec :

$$\propto$$ (13.1)

$$\propto$$ (13.2)

$$\propto$$ (13.3)

$$\propto$$ (13.4)

où et sont les champs rayonnés incidents sur les antennes.

Les gains co-polaires désignent les gains d'antennes du port $X$ ou $Y$ pour une onde incidente polarisée dans le même sens que le port considéré. Les gains cross-polaires, d'un ordre de grandeur plus faibles que les précédents, expriment une contamination du diagramme par le couplage entre les polarisations. La valeur des gains cross-polaires dépend de la qualité des antennes

Les quatre composantes de STOKES sont explorées lors de séquences durant lesquelles les ports des antennes d'un même couple sont activés alternativement. Ce n'est donc plus 1 jeu de visibilités mais 4 jeux de visibilités qui sont fournis à chaque mesure instrumentale :

$$\propto \left< E_k^X E_l^{X*} \right>$$ (13.5)

$$\propto \left< E_k^Y E_l^{Y*} \right>$$ (13.6)

$$\propto$$ (13.7)

$$\propto$$ (13.8)

où , , et sont proportionnels aux tensions récoltées sur les ports $X$ et $Y$ des antennes $k$ et $l$ .

La relation de VAN CITTERT-ZERNIKE est alors considérablement complexifiée PWGCpolar:

$$^{-2j\pi(u\xi+v\eta)}\ \frac{d\xi d\eta}{\sqrt{1-\xi^2-\eta^2}},$$ (13.9)

avec

où désigne un gain co-polaire et un gain cross-polaire.