Pour un champ électrique satisfaisant (A.8) et dont le vecteur d’onde est le long d’un vecteur unitaire
quelconque (i.e.
= k
), la phase est donnée par
En imposant que la phase soit constante, on trouve qu’à un instant donné t, tous les points
appartenant au plan orthogonal au vecteur d’onde
(i.e. en z=constante) ont la même phase. C’est ce qui
caractérise une onde plane. On remarque que la phase se propage au cours du temps le long de
,
donc que l’onde se propage le long de
. S’il on suppose que l’onde se propage selon les z
croissants2 ,
on a
![]() | (E.35) |
où k' est la partie réelle du nombre d’onde. On alors définit la vitesse de phase comme la vitesse vp de propagation du plan de phase constante et on a
![]() | (E.36) |
soit, d’après (A.10) et (D.32),
![]() | (E.37) |
où n' est la partie réelle de n. D’après (A.8), l’atténuation du champ électrique est exponentielle et
dépend du coefficient = Re
. Si, comme précédemment, le vecteur d’onde est le long de
,
on a
![]() | (E.38) |
où k'' est la partie imaginaire de k et n'' la partie imaginaire de n. L’atténuation de l’onde augmente
avec la distance z. On en déduit l’épaisseur de peau = c/(
n''), définie comme la distance pour laquelle
l’onde est atténuée d’un facteur 1/e.