D’après (A.3) et (A.4), on a repectivement
signifiant que les vecteurs et
sont transversaux à
qui est la direction de propagation de l’onde
(voir l’annexe E) ; les vecteurs champs électrique et magnétique appartiennent au plan orthogonal au
vecteur
appelé plan de polarisation.
On va maintenant établir la relation entre et
. On écrit le champ électrique d’après (A.8)
comme
![]() | (B.19) |
où E( , t) est la norme du champ électrique et
est le vecteur unitaire qui porte le champ électrique.
On sait désormais que
est dans le plan orthogonal à
; on va définir le trièdre orthogonal direct
(
,
,
), où
est dans le plan de polarisation et est orthogonal à
et où
=
/|
| est la direction de
propagation de l’onde. Dans ce repère, on a
et
où l’on cherche à déterminer He, H et Hp, qui sont les composantes de
respectivement le long de
, orthogonalement à
dans le plan de polarisation et le long de
1 en
fonction de Ee .
D’après (A.2), on a
En utilisant (B) et (A.12), on obtient
d’où l’on déduit que et
sont orthogonaux entre eux, la seulle composante non nulle de
étant le
long de
. De plus, d’après (B.21) et (A.10), les normes des champs électrique |
| et magnétique |
|
sont reliées par
![]() | (B.23) |
où est l’impédance intrinsèque du milieu définie par
![]() | (B.24) |